分式的极限

分式的极限是最常见的极限，也是大多数情况下化简的目标。

如

\lim_{x \to 0} \frac{sinx}{x} = 1

这也是教材上的基本极限之一。

对于分式的极限，化简的每一步一般按照下列流程进行。

1. 确定极限类型

将极限的取值代入极限表达式中，会得到三种情形，未定式 $\infty/\infty$ ，未定式 $0/0$ 以及定式（即不是前两种情形）。

对于定式的极限，我们可以直接得到答案。

若分子为0，分母不为0，极限的值是0.

若分子不为0，分子为0，极限不存在。 $+\infty$ 或 $-\infty$ ，取决于取极限的方向

若分子为非0的a，分母为非0的b, 极限为 $a/b$ 。

\lim_{x \to 1} \frac{x}{x+1} = \frac{1}{2}

对于定型的极限，直接代入就能得到答案。不需要接下来的步骤。

2. 非0因子

观察极限分子或分母的因子，代入极限的趋向后，是一个非0的数字，则通过代入化简。

\lim_{x \to 0}\frac{\sin x \cos x}{x} = \lim_{x\to 0}{\frac{1\cdot sin x}{x}} = 1

3. 等价无穷小

我们可以用等价无穷小替换分子或者分母的某个因子，以达到简化计算的目的，也为后面可能应用洛必达法则铺路

三角函数型

x \to 0时\\ x \sim \sin x \sim tan x \sim arcsin x \sim arctanx \\ 1- cos x \sim \frac{1}{2}x^2 \\ x \to 0^+时 \\ 1 - \sqrt{cosx} \sim \frac{1}{2}x

指数对数型

x \to 0\\ ln(1+x) \sim x\\ e^x - 1 \sim x\\ a^x - 1 \sim xlna\\ (1 + x)^\alpha - 1 \sim \alpha x \\ 下面两个是由上面 推导而来的\\ 1 - \sqrt[n]{1-x} \sim \frac{x}{n}\\ \sqrt{a^n+x}-a \sim \frac{1}{na^{n-1}}

4. 泰勒展开

泰勒展开在大部分时候都能很好地应对分子分母中存在多项加减的情况。除此之外，泰勒展开还能通过组合，产生新的等价无穷小公式。因此对于分式的极限，泰勒比起洛必达优先级更高，大多数题目甚至能作为首选 列举几个常见的函数在 $x = 0$ 处的泰勒展开，在0处的展开也被称为麦克劳林展开。

对于 $\infty/\infty$ 的极限，泰勒展开的应用相对较少

sin x = x - \frac{x^3}{3!} + \frac{x^5}{5!} + \dots = \sum_{n = 0}^{\infty}(-1)^n\frac{x^{2n+1}}{(2n+1)!}\\ 对sin x求导我们就能得到cosx\\ cos x = 1 - \frac{x^2}{2!} + \frac{x^4}{4!} + \dots === \sum_{n = 0}^{\infty}(-1)^n\frac{x^{2n}}{(2n)!} \\ tan x = x + \frac{1}{3}x^3 + O(x^3)\\ \\arc的版本，第二项和不带arc的版本第二项正负取反\\ arcsin x = x + \frac{1}{6}x^3\\ arctan x = x - \frac{1}{3}x^3 + O(x^3)\\ \\对数函数没有阶乘，正负交错\\ ln(1+x) = x - \frac{1}{2}x^2 + \frac{1}{3}x^3 - \frac{1}{4}x^4 + \dots = \sum_{n = 1}^{\infty}\frac{(-1)^{n+1}}{n}x^n \\ e^x = 1 + x + \frac{1}{2!}x^2 + \frac{1}{3!}x^3 + \dots = \sum_{n = 0}^\infty \frac{1}{n!}x^n\\ (1+x)^\alpha = 1 + \alpha x + \frac{\alpha(\alpha - 1)}{2!}x^2 + \frac{\alpha(\alpha - 1)(\alpha - 2)}{3!}x^3 + \dots \\= \sum_{n = 0}^\infty\frac{\alpha(\alpha - 1)\dots(\alpha - n + 1)}{n!}x^n

展开到几次幂？

对于 $0/0$ 型，分母展开到不能两两抵消，分子展开到分母最低次幂。

比如求下面的极限， $sin x$ 展开到三阶， $e^x$ 展开到二阶

\lim_{x\to 0}\frac{x^2}{sin x + e^x - 1 - 2x}\\ = \lim_{x\to 0}\frac{x^2}{x - 1/6x^3 + 1 + x + 1/2x^2 - 1 - 2x}\\ = \lim_{x\to 0}\frac{x^2}{1/6x^3 + 1/2x^2}\\ x^2趋近于0的速度比x^3更快，所以有1/6x^3 + 1/2x^2 \sim 1/2x^2\\ = \lim_{x\to 0}\frac{x^2}{1/2x^2} = 2

下面的极限，分母为三阶，分子也需要展开到三阶

\lim_{x\to 0}\frac{tan x - sin x}{x^3}\\ = \lim_{x \to 0}\frac{x + 1/3x^3 - (x - 1/6x^3)}{x^3} \\ = \lim_{x \to 0}\frac{1/3x^3 + 1/6x^3}{x^3} = \frac{1}{2}

5. 洛必达法则

对于极限，在没有其它办法可以化简的情况下，可以使用洛必达法则化简。在 $\infty/\infty$ 极限中运用较多。法则非常简单，对分子分母 $同时$ 求导，用数学的表达式表示就是 $\lim_{x\to c}{\frac{f(x)}{g(x)}}=\lim_{x\to c}{\frac{f'(x)}{g'(x)}}$

\lim_{x \to 0}\frac{ln2x}{ln{x}} \\ 这个极限我们无法用上面的4条方法化简\\ = \lim_{x \to 0}\frac{\frac{2}{2x}}{\frac{1}{x}}\\ = 1

指数函数求极限

指数型极限分为 $0^\infty$ ， $1^\infty$ ， $\infty^0$ 三种类型

对于 $\lim_{x \to c}f(x)^{g(x)}$ ，我们对表达式进行变形，得到 $\lim_{x \to c}e^{g(x)lnf(x)}$ ，所求极限为 $e^{\lim_{x \to c}g(x)lnf(x)}$ ，令 $A = \lim_{x \to c}g(x)lnf(x)$ 显然，问题被我们转化为了求A的值。

$1^{\infty}$ 型极限的快速求法

对于 $1^{\infty}$ 的特殊类型，通过使用 $ln(1 + x) \sim x$ ，我们可以快速化简A。

A = g(x)(f(x) - 1)

比如这样

\lim_{x \to \infty}({\frac{1 + x}{x}})^{2x} = e^A\\ A = \lim_{x \to \infty} 2x \cdot (\frac{1+x}{x} - 1) = 2 \\ e^A = e^2

其它常见未定式的转化

$0\cdot \infty$ ，取 $0$ 的倒数，转化为 $\infty / \infty$ 或取 $\infty$ 的倒数，转化为 $0/0$

$\infty - \infty$ ，如果 $\infty$ 可以通分，则通分。

如果不能通分，上下同除 $f(x)g(x)$ 转化为 $0/0$

\lim_{x \to c} (f(x) - g(x)) = \lim_{x \to c} \frac{1/g(x) - 1/f(x)}{1/(f(x)g(x))}

或者用指数函数转化为 $\infty / \infty$

\lim_{x \to c} (f(x) - g(x)) = \ln \lim_{x \to c} \frac{e^{f(x)}}{e^{g(x)}}

一些求极限的技巧

$x\to 0\;e^{f(x)} - e^{g(x)}$

e^{f(x)} - e^{g(x)} \sim e^{g(x)}(e^{f(x) - g(x)}-1) \sim e^{g(x)}(f(x) - g(x))

分子分母有理化制造非0因子

\lim_{x \to 0} \frac{\sqrt{1 + x} - \sqrt{1 - x}}{x}\\ = \lim_{x \to 0} \frac{(\sqrt{1 + x} - \sqrt{1 - x})(\sqrt{1 + x} + \sqrt{1 - x})}{x(\sqrt{1 + x} + \sqrt{1 - x})}\\ 分母的\sqrt{1 + x} + \sqrt{1 - x} 是非0因子等于2 \\ = \lim_{x \to 0}\frac{2x}{2x} = 1

ln中隐含的等价无穷小

ln因子中ln的参数整体趋向于1使用等价无穷小会比用洛必达更快

\lim_{x \to 0}\frac{lncosx}{x^2} = \lim_{x\to 0}\frac{cosx - 1}{x^2} = \lim_{x \to 0}\frac{-1/2 x^2}{x^2} = -\frac{1}{2}

$sin(\infty)$ $cos(\infty)$ 利用周期性构造 $\infty - \infty$

在 $sin$ $cos$ 内 $-n\pi$ , $-n\pi + n\pi$ , $+2n\pi$ 等操作

\lim_{n\to \infty}sin^2(\pi\sqrt{n^2+n})\\ sin内-n\pi，因为外面是平方，所以不需要考虑-n\pi后的正负性 \\ = \lim_{n\to \infty}sin^2(\pi\sqrt{n^2 + n} - n\pi) \\ = \lim sin^2[\pi(\sqrt{n^2+n}-n)] 又因为\\ \lim_{x\to \infty}(\sqrt{n^2+n}-n) = \lim_{x \to \infty}\frac{(\sqrt{n^2+n}-n)(\sqrt{n^2+n}+n)}{\sqrt{n^2+n}+n} = \lim_{x \to \infty}\frac{n}{n(\sqrt{1+\frac{1}{n^2}}+1)} = 2\\ 原式 = sin\frac{\pi}{2} = 1

$\lim_{x\to \infty} (\frac{ax+b}{ax+c})^{hx + k} = e^{\frac{(b-c)h}{a}}$

\lim_{x\to \infty} (\frac{ax+b}{ax+c})^{hx + k}\\ A = \lim_{x\to \infty}\frac{(b-c)(hx + k)}{ax + c} = \frac{(b-c)h}{a} \\ e^A = e^{\frac{(b-c)h}{a}}

微积分之旅——求极限的各种细节

分式的极限

1. 确定极限类型

2. 非0因子

3. 等价无穷小

三角函数型

指数对数型

4. 泰勒展开

展开到几次幂？

5. 洛必达法则

指数函数求极限

$1^{\infty}$ 型极限的快速求法

其它常见未定式的转化

一些求极限的技巧

$x\to 0\;e^{f(x)} - e^{g(x)}$

分子分母有理化制造非0因子

ln中隐含的等价无穷小

$sin(\infty)$ $cos(\infty)$ 利用周期性构造 $\infty - \infty$

$\lim_{x\to \infty} (\frac{ax+b}{ax+c})^{hx + k} = e^{\frac{(b-c)h}{a}}$

参考文献

微积分之旅——求极限的各种细节

分式的极限

1. 确定极限类型

2. 非0因子

3. 等价无穷小

三角函数型

指数对数型

4. 泰勒展开

展开到几次幂？

5. 洛必达法则

指数函数求极限

1∞1^{\infty}1∞型极限的快速求法

其它常见未定式的转化

一些求极限的技巧

x→0 ef(x)−eg(x)x\to 0\;e^{f(x)} - e^{g(x)}x→0ef(x)−eg(x)

分子分母有理化制造非0因子

ln中隐含的等价无穷小

sin(∞)sin(\infty)sin(∞) cos(∞)cos(\infty)cos(∞)利用周期性构造∞−∞\infty - \infty∞−∞

lim⁡x→∞(ax+bax+c)hx+k=e(b−c)ha\lim_{x\to \infty} (\frac{ax+b}{ax+c})^{hx + k} = e^{\frac{(b-c)h}{a}}limx→∞​(ax+cax+b​)hx+k=ea(b−c)h​

参考文献

$1^{\infty}$ 型极限的快速求法

$x\to 0\;e^{f(x)} - e^{g(x)}$

$sin(\infty)$ $cos(\infty)$ 利用周期性构造 $\infty - \infty$

$\lim_{x\to \infty} (\frac{ax+b}{ax+c})^{hx + k} = e^{\frac{(b-c)h}{a}}$